Alignement temporel des haut parleurs dans le cas d'un filtrage multi-voies

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Bonjour Jean-Marc

J'ai pris l'habitude de ramener les impédances des haut-parleurs à 1 Ohm. Cela facilite énormément les calculs ultérieurs de changement de fréquence et d'impédance en cas de besoin.

Didactiquement, faut-il présenter des fonctions de transfert qui se veulent cibles acoustiques, sous forme de schémas électriques, de plus calculés en fonction de l'impédance des haut-parleurs ?

Didactiquement, c'est très efficace. Je ne suis pas le seul à pratiquer cette présentation. Ce qui est moins courant mais ô combien pratique, c'est l'utilisation de charges de 1 Ω. Cela en perturbe certains mais est d'une simplicité, d'une rapidité et d'une compréhensibilité sans équivalent. Elle permet nombre de calculs de tête et une égalité des valeurs des condensateurs et des inductances sur nombre de filtres. Impédance à 1 kHz de 160 µF et 160 µH = 1 Ω... (à 0.3% d'erreur près).

EDIT Je me suis plus que mal exprimé. Je n'utilise pas que des charges de 1 Ω. En fait, dans le filtre LRC du deuxième ordre ci-dessus, la résistance R règle le coefficient de surtension. Si elle est de 0.5 Ω, ça donne un Linkwitz-Riley, 0.577 un Bessel, 0.633 Ω un Paynter, 0.707 Ω un Butterworth, au dessus ce sont des Chebyshev.

Valeurs irréalistes, certes, mais ce dont on se sert, ce sont les résultats de leur fonction de transfert

Le joli synchronisme des voies se paie d'un temps de propagation de groupe beaucoup moins séduisant. Avec le A3, on a un recul apparent du point d'émission de 30 cm à 100Hz par rapport à celui à 10 kHz (écart du TPG de 900 µs).

Ce que tu as simulé ici est un aiguillage 3 voies, 380Hz et 2600Hz en croisement à -6dB. On ne peut le comparer en délai de groupe avec un aiguillage 2 voies à 1kHz (les exemples de ton pdf).

Cet aspect m'a effleuré hier soir mais il était bien tard pour que je me penche dessus. Je vais voir ce que cela donne en Linkwitz-Riley d'ordre 4 sur un système trois voies.